瑞利散射功率与频率的关系是怎么得到的?震荡电子在远处的电磁辐射是怎样的?什么是电磁势的远场、非相对论展开?9月30日12时,《张朝阳的物理课》第八十九期开播,搜狐创始人、董事局主席兼CEO张朝阳坐镇搜狐视频直播间,先给网友们复习了推迟势解,然后对一个在原点附近沿z轴运动的电子的电磁势做了远场展开,成功求出电磁势的近似形式,并由此求出了与辐射有关的电磁场部分,第一性地得到了瑞利散射功率与频率的关系。
考虑非相对论近似 远场展开求出电磁势
在之前课程中,张朝阳引入了电磁势Ф与A,它们与电磁场的关系为
在使用洛伦兹规范下,可以得到电磁势满足的方程为
这组方程解过的结果为
这就是电磁势的推迟解,有时候也被称为推迟势解。
张朝阳提到,此前课程中为了解释天空为什么是蓝色的,介绍了瑞利散射。当时因为还没介绍电动力学,因此只能使用现成的结果:
这是做任意运动的带电粒子在空间中某一点所产生的电场公式,其中的r’是考虑了推迟效应在内时电子到目标位置的距离。当时直接使用了这个公式,最后得到了受迫振动带电粒子的辐射功率与频率的关系。
张朝阳介绍说,现在有了电动力学的基础,就不用借助前述公式了。为此,他再次回到介绍瑞利散射时用到的模型上:原子核因为质量很大,受电磁波的影响较小;电子在入射电磁波的影响下受迫振动,然后辐射出新的电磁波,这就是瑞利散射。
假设电荷为q的粒子在原点附近沿着z轴(往复)运动,速度相对于光速来说很低。这时候,电荷密度可以写为
那么,标量势为
其中第二行已经积掉x2与y2的狄拉克函数,并且将r21中的x2与y2都置为0。
直接计算上式中的积分是比较麻烦的,不过如果只是关心辐射的话,可以只关心距离原点很远的位置上的电磁势。由于积分中狄拉克函数的存在,只有在zq附近的那部分z2才能给出非零的积分值,于是可以只考虑原点附近的z2。参考下图
那么有
于是
那么,在运动状态是缓慢变化的情况下,带电粒子的推迟位置可以近似为
其中的z上面一点表示对自变量的一阶导数。后文还会用到二阶导数,将会用两个点表示。将上式代入积分式中的狄拉克函数内,可以得到
于是
其中最后一步近似(倒数第二行)利用了zq远小于r的远场条件,zq对自变量的导数已经被速度v替换了。
这个点电荷的电流密度可以写为
经过类似的近似推导,可以得到矢量势为
张朝阳求解远场、低速展开下的电磁势
求矢势旋度得到磁场 计算能量密度得频率关系
有了电磁势之后就可以求解电磁场了。相对来说,求磁场会比求电场简单,张朝阳介绍了求解磁场的过程。因为这里关心的是电磁辐射,因此只需要求电场、磁场中随着r增大以1/r的速度衰减的项,比1/r的衰减速度还要高的项不会贡献电磁辐射。
因为粒子运动速度远小于光速,因此推迟势分母中的(r-r·v/c)可以近似为r。矢势的旋度等于磁感应强度,而旋度算符作用在1/r上会得到一个以1/r^2速度衰减的项,因此可以直接忽略,这样的话,只需要考虑▽算符作用在矢量势分子上的项。用Br表示与辐射有关的磁感应部分,根据这里的分析,有
可见磁感应强度正比于推迟的粒子加速度,并且与传播方向垂直。
如果只关心磁感应强度的大小的话,可以得到
其中a表示带电粒子的加速度。
求解电场的话会发现它满足如下关系:
回到瑞利散射的情况,此时带电粒子做的是受迫振动,设其振动频率为ω,那么
所以加速度为
由此可得辐射相关部分的电磁能量密度为
如果考虑的是时间平均值,那么上式的正弦函数平方应该被替换为1/2。另一方面,瑞利散射功率密度正比于此能量密度,因此可以知道瑞利散射强度正比于频率的四次方。
张朝阳从电磁势求出辐射相关电磁场及能量密度
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